因?yàn)榘雽?dǎo)體二極管具有單向?qū)щ娦裕�所以它相�?dāng)于一個(gè)受外加電壓極性控制的開關(guān)。

(a) 開關(guān)電路 (b)輸入高電平時(shí)的等效電路 (c)輸入低電平時(shí)的等效電路

圖1 二極管靜態(tài)開關(guān)電路及其等效電路

二極管動(dòng)態(tài)開關(guān)特性。在高速開關(guān)電路中，需要了解二極管導(dǎo)通與截止間的快速轉(zhuǎn)換過(guò)程。

(a) 電路圖 (b) 輸入脈沖電壓波形 (c) 實(shí)際電路波形

圖2 二極管的動(dòng)態(tài)開關(guān)特性

　當(dāng)輸入電壓U_I 由正值U _F 躍變?yōu)樨?fù)值U _R 的瞬間，V_D 并不能立刻截止，而是在外加反向電壓 U_R作用下，產(chǎn)生了很大的反向電流I_R ，這時(shí) i_D=I _R≈- U _R／R，經(jīng)一段時(shí)間 t _rr后，二極管 V_D 才進(jìn)人截止?fàn)顟B(tài)，如圖2.(c) 所示。通常將t _{r r} 稱作反向恢復(fù)時(shí)間。

　產(chǎn)生 t _rr的主要原因是由于二極管在正向?qū)�通時(shí)，P區(qū)的多數(shù)載流子空穴大量流入 N區(qū)，N區(qū)的多數(shù)載流子電子大量流入 P區(qū)，在P區(qū)和 N區(qū)中分別存儲(chǔ)了大量的電子和空穴，統(tǒng)稱為存儲(chǔ)電荷。當(dāng) U_I 由U_F 躍變?yōu)樨?fù)值 U_R時(shí)，上述存儲(chǔ)電荷不會(huì)立刻消失，在反向電壓的作用下形成了較大的反向電流 I_R，隨著存儲(chǔ)電荷的不斷消散，反向電流也隨之減少，最終二極管轉(zhuǎn)為截止。當(dāng)二極管由截止轉(zhuǎn)為導(dǎo)通時(shí)，在P區(qū)和 N區(qū)中積累電荷所需的時(shí)間遠(yuǎn)比 t _{r r} 小得多，故可以忽略。